[left]Ευθύγραμμος αγωγός μήκους [math]L[/math] μπορεί να κινείται παράλληλα με τον εαυτό του με σταθερή ταχύτητα [math]\vec{v}[/math] και κάθετα ως προς ομογενές μαγνητικό πεδίο [math]\vec{B}[/math]. Κατά την κίνησή του ο αγωγός σαρώνει επιφάνεια [math]Α[/math] με ρυθμό [/left][center][math]dA=L\cdot dx=L\cdot v\cdot dt\Longrightarrow\frac{dA}{dt}=L\cdot v[/math], [br][br]ο οποίος αντιστοιχεί σε ρυθμό μεταβολής της μαγνητικής ροής[br][math]\frac{dΦ}{dt}=\frac{d}{dt}\left(B\cdot A\cdot cos\left(θ\right)\right)=B\cdot\frac{dA}{dt}\Longrightarrow\frac{dΦ}{dt}=BLv[/math], [br][br]για ομογενές και σταθερό ως προς τον χρόνο μαγνητικό πεδίο.[br][br](Αυτό μπορεί να γίνει καλύτερα κατανοητό εάν θεωρήσουμε ισοδύναμα ότι ο κινούμενος αγωγός ολισθαίνει με σταθερή ταχύτητα πάνω σε παράλληλες ράγες που απέχουν απόσταση [math]L[/math], αποτελώντας έτσι μέρος κυκλώματος άπειρης αντίστασης, το οποίο δε διαρρέεται από επαγόμενο ρεύμα: Επιλέξτε να εμφανίσετε το ισοδύναμο κύκλωμα.)[br][br]Καταλήγουμε, σύμφωνα με τον Νόμο τού Faraday, ότι η επαγόμενη ΗΕΔ ισούται με[math]ΗΕΔ=-\frac{dΦ}{dt}\LongrightarrowΗΕΔ=-BLv[/math][br][/center]