Κατασκευάζουμε την διάταξη του παρακάτω σχήματος: Τοποθετούμε τον ένα ορθοστάτη στον πάγκο και τόν στερεώνουμε την βάση του. Τοποθετούμε τον άλλο ορθοστάτη στο έδαφος. Στο υψηλότερο τμήμα τού ορθοστάτη, που βρίσκεται πάνω στον πάγκο, στερεώνουμε τον ηλεκτρομαγνήτη. Τοποθετούμε την πρώτη φωτοπύλη σε απόσταση H=20cm από την ηλεκτρομαγνήτη. Η δεύτερη φωτοπύλη μπορεί να στερεωθεί σε διάφορες αποστάσεις από την πρώτη φωτοπύλη, αλλά όχι μικρότερη από 40cm από την πρώτη φωτοπύλη.

Ρυθμίζουμε τη συνδεσμολογία των φωτοπυλών με το χρονόμετρο, έτσι ώστε το χρονόμετρο να ξεκινά όταν η σφαίρα περνά από την πρώτη φωτοπύλη, και να σταματά όταν η σφαίρα περνά από την δεύτερη φωτοπύλη. Βεβαιωνόμαστε ότι η σφαίρα περνά μέσα από τις φωτοπύλες και διακόπτει την δέσμη του[br]φωτός. Είναι σημαντικό να τοποθετήσουμε τις φωτοπύλες παράλληλα μεταξύ τους και με τέτοιο τρόπο,ώστε η σφαίρα, καθώς περνά μέσα από την φωτοπύλη, να διακόπτει την δέσμη του φωτός κατά μήκος της πιο μεγάλης χορδής της διαμέτρου της.

Για να εξετάσουμε τη σημασία αυτού και τις συνέπειες που μπορεί να έχει στην ακριβεία των μετρήσεων μας, χρησιμοποιήσουμε την πιο κάτω προσομοίωση:[br][br]Υπολογίζουμε την θεωρητική/αναμενόμενη τιμή του χρονικού διαστήματος Δt_{θεωρητικό} για το οποίο η σφαίρα διακόπτει τη φωτεινή δέσμη της πρώτης φωτοπύλης, αφού αφεθεί (το κέντρο της) από ύψος Η πιο πάνω από την φωτεινή δέσμη της πρώτης φωτοπύλης.[br][br]Ακολούθως, μεταβάλλουμε την απόσταση Δ του κέντρου της σφαίρας από το κατακόρυφο επίπεδο που ορίζει η φωτεινή δέσμη και υπολογίζουμε το νέο χρονικό διάστημα Δt_{πειραματικό} που μετράει το χρονόμετρο της φωτοπύλης.[br][br]Υπολογίζουμε, έτσι, την ποσοστιαία απόκλιση της πειραματικής τιμής από τη θεωρητική τιμή του χρονικού διαστήματος της διεύλευσης της σφαίρας από τη φωτοπύλη. [br][br]Πώς επηρεάζει το εν λόγω σφάλαμα τους υπολογίσμους και τα αποτελέσματα τού πειράματός μας για τον υπολογισμό της επιτάχυνσης της βαρύτητας;